Посчитаем поле бесконечной равномерно заряженной нити. Из аксиальной симметрии задачи следует, что и поле имеет аксиальную симметрию. Другими словами, оно является функцией только расстояния от нити до точки наблюдения:
\cdot \mathbf{e_r}})
Здесь

- единичный вектор вдоль перпендикуляра из точки наблюдения на нить, он "смотрит" прочь от последней, а

- расстояние от точки наблюдения до нити.Для того, чтобы посчитать поле в явном виде, проще всего воспользоваться теоремой Гаусса.Выберем такую поверхность: это цилиндр, ось которого совпадает с нитью, радиусом

и длиной образующей

.Теорема Гаусса гласит, что поток поля через замкнутую поверхность с точностью до размерного множителя

равен заряду внутри нее:

Левая часть в нашем случае распадается на три слагаемых:1) поток через боковую поверхность,2) поток через верхнее дно,3) поток через нижнее дно.Очевидно, что два последних вклада не дадут, поскольку, как уже было сказано, поле имеет только радиальные компоненты, а значит, перпендикулярно плоскостям, в которых лежат основания цилиндра.Первое слагаемое дает вклад
\cdot 2\pi r\cdot l)
Правая часть теоремы Гаусса тоже очень легко считается.

Итак,
2\pi rl=\dfrac{1}{\varepsilon_0}\lambda l.)
Отсюда легко выразить явный вид поля:
=\dfrac{\lambda}{2\pi \epsilon_0}\cdot \dfrac 1r)
.Все, подставим числа, посчитаем.